- 1 Спектр атома водорода
- 2 Корпускулярно-волновой дуализм квантовой частицы
- 3 Волновое уравнение Шрёдингера
- 4 Простейшие движения микрочастицы
- 5 Моменты. Векторная модель атома
- 6 Многоэлектронный атом
- 7 Кристаллы
- 8 Сверхпроводимость
- 9 Атомное ядро
- 10 Модели атомного ядра
- 11 Радиоактивность
- 12 Альфа-распад
- 13 Бета-распад
- 14 Электронный захват
- 15 Гамма-излучение
- 16 Эффект Мёссбауэра
- 17 Ядерные реакции
- 18 Деление и слияние ядер
- 19 Элементарные частицы
- 20 Кварковая модель адронов
- 21 Ускорители заряженных частиц
Физика атома и ядра (курс лекций)
13 Бета-распад
Самопроизвольный процесс распада нестабильного ядра ZXA, в котором исходное ядро превращается в ядро - изобар Z±1YA с испусканием электрона или позитрона, называется бета-распадом. Зарядовое число дочернего ядра отличается от заряда материнского ядра на единицу, а массовое число остается неизменным. Если бета-распад излучает электроны, то он называется электронным. Тогда схема распада имеет вид
ZAA→-1e0+Z+1YA+\( \overline{\nu} \). |
(1) |
Схема позитронного распада аналогична, но вместо символа электрона содержит символ позитрона:
ZAA→1e0+Z-1YA+v. |
(2) |
В формулах отражен также тот факт, что бета-излучение сопровождается другим излучением, содержащее либо антинейтрино \( \overline{\nu} \), либо нейтрино v. Заметим, что формулы (1) и (2) и также формула (1) из раздела 12 называются правилами смещения по той причине, что символы дочерних ядер смещаются на другие клетки таблицы Менделеева.
Бета-распад является внутри нуклонным процессом, поскольку в процессе происходит превращение одного сорта нуклона в другой сорт. Этим отличается бета-распад от альфа-распада, где одно ядро непосредственно превращается в другое ядро. Следовательно, альфа-распад является внутри ядерным процессом. А схемы (1) и (2) бета-распада можно записать в виде ядерных реакций нейтрона в протон, или наоборот:
0n1→1p1+-1n0+\( \tilde{\nu} \), |
(1a) |
1p1→0n1+1e0+v. |
(2a) |
Таким образом, нестабильное ядро с избытком нейтрона (или протона) приближается к своей стабильной изобаре, испуская при этом электрон (или позитрон).
Энергия нуклона в результате ядерной реакции распределяется между тремя новыми частицами, при том энергия нейтрино (или антинейтрино) не дискретно, может принимать любое значение. Поэтому электрон (или позитрон) может излучаться с любым значением энергии, следовательно, спектр бета-распада должен быть непрерывным.
Примером β- распада может служить распад радиоизотопа калия 19K40:
\( _{19}K^{20} \rightarrow _{-1}e^0+_{20}Ca^{40}+_0\tilde{\nu}_e^0 \). |
(3) |
Приведем пример β+ - распада
\( _{8}K^{15} \rightarrow _{1}e^0+_{7}N^{15}+_0{\nu}_e^0 \). |
(4) |
В формулах (4) и (3) указано, что нейтрино (или антинейтрино) имеет массовое и зарядовое числа, равные нулю. Оно сопутствует электронному (или антиэлектронному) излучению. Обычно такие атрибуты символов элементарных частиц не указывают. Позитронный распад был впервые обнаружен в 1934 в радиоактивном распаде изотопа фосфора:
\( _{15}P^{30} \rightarrow _{14}Si^{30}+_{1}e^{0}+_0{\nu}_e^0 \). |
(5) |
Нейтрино было предсказано Паули в связи с решением проблемы о законе сохранения энергии в бета-распадах. Оказалось, экспериментально трудно обнаружить эту частицу, но через долгие годы экспериментаторы все-таки обнаружили. Исходя из закона сохранения, нетрудно выразить энергетические эффекты этих процессов:
\( Q=(m_X-m_Y)c^2=K_Y+K_{-e}+K_{\tilde{\nu}} \), (β- - распад) |
(6) |
Q≡(mX-mY)c2=KY+K+e+Kv, (β+ - распад). |
(7) |